Priekš elektrostatiskais lauks dielektriskajā
Elektrostatiskais lauka stiprums, saskaņā ar (88.5), ir atkarīgs no vidēja īpašībām: viendabīgā izotropā vidē, lauka stiprums ir proporcionāli proporcionāls E. Sprieguma vektors, pārvietojoties cauri dielektrisko robežu, iziet lēcienu līdzīgu pārmaiņu, tādējādi radot neērtības elektrostatisko lauku aprēķinos. Tāpēc izrādījās nepieciešams papildus sprieguma vektoram, ko raksturo cits elektrisko pārvietošanas lauks, kas elektriski izotropam, pēc definīcijas ir vienāda ar
Šis kurss ir veltīts vadu elektriskajām īpašībām gan līdzsvarā, gan bez līdzsvara. Būs iespēja ieviest tvertnes jēdzienus un Ohmic diriģenta, noderīgu elektroenerģiju. Diriģents ir makroskopiska sistēma, kas satur bezmaksas maksas pārvadātājus, kas spēj pārvietoties ārējā spēka darbībā.
Nosacījumi divu daļas robežas
Elektriskā strāva ir iekasēto daļiņu pārvietošanās rezultāts. Intensitāte elektriskā strāva To var izteikt kā uzdevumu pārvadātāju plūsmas īpašības, proti, to vidējo ātrumu un to blīvumu apjomā. Ļaujiet mums dzīvot uz brīdi. Tabulā redzams dažas intensitātes vērtības, kas atrodamas ikdienas dzīvē.
Izmantojot formulas (88,6) un (88.2), elektriskās pārvietošanas vektoru var izteikt kā
Elektriskās pārvietošanas vienība ir kulons uz metru laukumā (CL / m 2).
Apsveriet, ar kuru jūs varat saistīt elektriskās pārvietošanas vektoru. Saistītie maksājumi parādās dielektriskajā klātbūtnē ārējā elektrostatiskā lauka izveidota ar bezmaksas sistēmu elektriskās maksas, I.E., papildu joma saistīto maksu ir pārklāta ar dielektriķi uz elektrostatisko lauku bezmaksas maksas. Rezultātā lauksdielektriskajā apraksta spriedzes e vektors, un tāpēc tas ir atkarīgs no dielektriskās īpašībām. Vector D apraksta elektrostatisko lauku, ko izveidojis bezmaksas maksas.Saistītie maksājumi, kas rodas dielektriskajā, tomēr var radīt bezmaksas maksas pārdali, kas rada lauku. Tāpēc vektors D raksturo elektrostatisko lauku, ko rada bezmaksas maksas(I.E. vakuumā), bet ar šādu sadalījumu telpā, kas ir ar dielektrisku.
Mēs centīsimies novērtēt ātrumu maksas pārvadātājiem iekšzemes iekārtā. Turklāt katrs vara Atom atbrīvo bezmaksas elektronu. Tas ir atkarīgs no vadītāja, temperatūras un spiediena. Pievērsiet uzmanību mēroga attiecībai starp izolāciju un vadītājiem. Šis modelis ir balstīts uz šādiem pieņēmumiem.
Bezmaksas elektronu tuvināšana: vadīšanas elektroni veido perfektu gāzi neatkarīgu uzlādētu daļiņas. Ja nav ārējā lauka, šie bezmaksas elektroni nejūtas nekādu spēku vidēji un pārvietojas tiešā sakarā ar termisko uztraukums. Elektroni ir izkaisīti ar kristāliskiem defektiem. . Patiešām, kad metāls uzsilst, tīkla svārstības palielinās, kas palielina varbūtību sadursmes, un tāpēc samazina relaksācijas laiku. Pieņemsim, ka elektriskā strāva ir viendabīga šķērsgriezumā un aksiālā, šķērsgriezumā ir nemainīga, pašreizējais blīvums ir nemainīgs gar balonu, un divu attiecību attiecība ļauj iegūt OM izplatīšanu vadošai vadu cilindriskam.
Līdzīgi kā lauks E lauks ir attēlots, izmantojot elektriskās pārvietošanas līnijas, kuru virziens un biezums ir definēts tādā pašā veidā kā sprieguma līnijām (sk. §79).
Līnijas vektorsE. var sākties un beidzas ar jebkuru maksu- bezmaksas un saistītas, bet vektoru līnijasD - tikai bezmaksas maksas.Izmantojot lauka apgabalus, kur ir saistītie maksājumi, Vector D līnijas netiek pārtrauktas.
Izturība ir izteikta OM par godu George Ohm. Atgriezties pie metāla vadītspēja, ko sauc par Īpaša pretestība, mainās lineāri ar temperatūru, tāpēc rezistors var kalpot kā termometrs pēc kalibrēšanas. Platīna stieple parasti tiek izmantota šādi: Platīna pretestības termometrs.
Elektrostatiskie bilances cauruļvadi
Supravucting ierīce paver perspektīvas elektroenerģijas pārvadāšanai bez enerģijas zudumiem, ja temperatūras diapazons ir kritiska temperatūras supravadītājs temperatūras diapazonā. Tādējādi vēl joprojām ir ilgs ceļš, kā atrast supravadīto materiālu temperatūru. apkārtne. No šī punkta mēs esam ieinteresēti elektrificētu vadītāju līdzsvarā, kas ievietots vakuumā.
Patvaļīgai slēgtsvirszemes S.vector Stream D caur šo virsmu
kur d n ir prognoze vektora D uz normālu puz vietni ds.Gausa teorēma elektrostatiskajam laukam dielektriskajā:
i.E. Elektrostatiskā lauka elektrostatiskā lauka plūsma dielektriskajā caur patvaļīgu slēgto virsmu ir vienāda ar algebrisko summu ieslodzīto šajā virsmā bez maksaselektriskie maksājumi. Šajā formā Gauss teorēma ir derīgs elektrostatiskajam laukam gan homogēniem, gan izotropiem, gan ne-vienotiem un anizotropiem.
Līdzsvara vadītāju īpašības
Kad līdzsvars vadītājs neattiecas uz jebkuru makroskopisko kustību. Tādējādi, saskaņā ar likumu Ohm, nav diriģents elektriskais lauks. Mēs uzsveram, ka tas ir vietējais elektriskais lauksVidēji mezoskopiskā mērogā. Protams, atoma skalā ir ārkārtīgi liels un svārstīgs elektriskais lauks.
Elektriskais potenciāls ir viendabīgs diriģenta iekšpusē līdzsvara laikā. Citiem vārdiem sakot, līdzsvara vadītājs ir ekvivalentiāls apjoms. Tā kā elektriskā lauka līnijas ir perpendikulāri ekipotenciāliem, šeit var redzēt, ka elektriskais lauks ārējā apkārtnē diriģenta ir normāla virsmai.
Par vakuuma d n \u003d e 0 e n (e = 1), tad spriedzes vektora plūsma caur patvaļīgu slēgto virsmu (Cp. C (81.2)) ir vienāds
Tā kā E lauka avoti vidējā vidē ir gan bezmaksas, gan ar to saistītie maksājumi, tad Gausa teorēma (81.2) F-EI visbiežāk var rakstīt kā
kur un - attiecīgi algebriskās summas brīvo un ar to saistītās maksas, uz kurām attiecas slēgtā virsma s . Tomēr šī formula ir nepieņemama, lai aprakstītu lauka e dielektriskajā, jo tā izsaka nezināmā lauka īpašības, izmantojot saistītās maksas, kas, savukārt, nosaka tā. Tas vēlreiz pierāda, ka ir iespējams ieviest elektrisko pārvietošanas vektoru.
Saskaņā ar Gauss Theorem, ko mēs redzēsim vēlāk, no fakta, ka elektriskais lauks ir nulle vadītājs, nozīmē, ka maksas blīvums ir nulle visur. Tas nozīmē, ka jebkura maksa par diriģenta maksu tiks sadalīta virs vadītāja virsmas tā, ka nulles elektriskais lauks ir izveidots iekšā. Tāpēc elektriskais lauks uz vadītāja virsmas ir atkarīga no virsmas slodzes sadalījuma.
Mēs izvirzījām sevi no vadītāja līdzsvara laikā, paliekot tiešā tuvumā punkta p tās virsmas. Šajā gadījumā izveidotais elektriskais lauks ir atkarīgs tikai tikai uz virsmas blīvums Šajā brīdī. Tas parāda Coulomb teoriju. 
Lai to parādītu, ievietojiet m galvas locītavas tuvumā.
Nosacījumi divu daļas robežas
Dielektriskie mediji
Apsveriet attiecības starp vektoriem E un D divu viendabīgu izotropu dielektriķu saskarni (dielektriskā konstante, kura e 1 un e 2 Ja nav bezmaksas maksas uz robežas.Veidot pie dielektrisko atdalīšanas robežām 1 un 2 maza slēgta taisnstūra kontūra ABCDA.garums l., orientēts, kā parādīts 1. attēlā. 136. Saskaņā ar teorēmu (83.3) par vektora e apriti,
Teorēma Gauss un tās sekas
Gauss Theorem ir ļoti kopīgs teorēma, kas saistās ar elektrisko plūsmu un elektriskās maksas apjomu. 
Citiem vārdiem sakot, plūsma ir proporcionāla sfēras noslēguma summai, bet nav atkarīga no sfēras lieluma. Tas ir iespējams brīnums, kas notiek ar plūsmu, kad virsma, kas apņem maksu vairs nav sfērisks.
Elektrostatiskās lauka plūsma caur jebkuru slēgtu virsmu ir proporcionāla šajā virsmā pievienotās uzlādes skaitam. Mēs varam pārbaudīt, vai Gauss teorēma ir saderīgs ar Coulomb teoriju. Mēs izcelt, domājot, neliels tilpums, kas atrodas iekšpusē vadītāja līdzsvarā, un elektriskais lauks ir nulle, tā plūsma caur atdalīšanas virsmu ir arī nulle. Visbeidzot, tukšā uzlādes dobumā iekšējā virsma ir arī tukša no maksas, kas nozīmē nulles lauku un konstantu un vienlīdzīgu potenciālu, kas vienāds ar vadītāja potenciālu. Tā mēra vadītāja pilnvaru uzglabāšanu maksājuma summu ar noteiktu elektrisko potenciālu.
(Neatņemamas zīmes Auun Cdatšķiras, jo integrācijas ceļi ir pretēji, un integrāli ar zemes gabaliem Sauleun Daniecīgs). tāpēc
Aizstājot, saskaņā ar (89.1), prognozes vektoru e prognozes vektora d, koplietots uz EO £, mēs saņemam
Uz robežas sadaļas divu dielektriķi (137. att.), Mēs veidot taisnu cilindru nenozīmīgs augstums, kas ir viens bāze pirmajā dielektriskajā, otrs ir otrajā vietā.
Piemērs: sfēriskā vadītāja kapacitāte
Power mēra Faraday atmiņā Faraday Michael Faraday: angļu fiziķis un ķīmiķis. 
Iepriekšējā piemērā tiek parādīts, ka slodzes izmaiņas kā izliekuma rādiuss un tāpēc uzlādes blīvums mainās kā izliekums pretī rādiusam. Šā iemesla dēļ elektriskais lauks kļūst ļoti svarīgs tuvu vadošajiem punktiem, kur izliekuma rādiuss ir mazs, un šī modelēšana ilustrē šo parādību. Bieži uz asām ķermeņiem un jo īpaši uz zibens liftiem, kas kalpo tieši šim nolūkam: tuvu punktam, elektriskais lauks var būt pietiekami liels, lai lokalizētu gaisu lokāli un izveidotu vadošu kanālu, kas var sazināties ar lejupvērsto kanālu; Tad ir zibspuldze.
DS bāzes ir tik mazas, ka katrā no tiem, vektors D ir tas pats. Saskaņā ar Gauss Theorem (89.3),
(N un n normāls "uz cilindra pamatiem ir pretēji). Tāpēc
Aizstājot, saskaņā ar (89.1), prognozes vektoru D prognozēm no vektora e, reizināts ar vienu, mēs saņemam
Tādējādi, pārejot caur divu dielektrisko plašsaziņas nodaļas robežu, vektora e (ET) tangenciālā sastāvdaļa un vektora D (d n) parastā sastāvdaļa nepārtraukti mainās (lēciens netiek veikta) un normāls Vectora E (EN) sastāvdaļa un vektora d (d t) tangenciālais komponents iziet lēcienu.
Kapacitatora kapacitāte mēra iespēju uzglabāt maksu par iekšējiem savienojumiem. Kapacitatora kapacitāte tiek mērīta kā diriģenta kapacitāte Faradejā. Plakanā kondensators veidojas, tuvojoties diviem plakaniem vadītājiem, ievērojot iespējamo atšķirību. Pretējās sejās ir sabiezējums par pretējās zīmes apsūdzībām: viens ir pilnīgs efekts.
Lauki, ko rada plakana kondensators. No otras puses, uz pastiprinājuma ārējās malām, maksas blīvums ir gandrīz vienāds ar nulli. Patiešām, kā redzams lauka intensitātes kartē, elektriskais lauks ir intensīvs starp vārstiem un ir gandrīz nulle ārpusē. Jāatzīmē arī, ka starp līnijas līniju lauka līnijas, kas nozīmē, ka lauks ir vienāds, kas ir redzams arī intensitātes kartē. Piezīme, visbeidzot, kas notiek uz rāmju malām: slodze parasti ir koncentrēta uz pīķa efektu malām, kas izskaidro lauka intensīvo vērtību pie malām.
No apstākļiem (90,1) - (90.4) attiecībā uz komponentiem Vectors E un D, \u200b\u200bno tā izriet, ka līnijas šiem vektoriem tiek pārbaudīti (refracted). Mēs atradīsim attiecības starp A 1 un A 2 leņķiem (138 E 2\u003e E 1). Saskaņā ar (90,1) un (90.4), E t 2 \u003d E t 1 un E 2 E N 2 \u003d E 1 E N 1. Mēs sadalīsies E 1 un E 2 vektorus pie nodaļas robežas par tangenciālajiem un parastajiem komponentiem. No attēla. 138 No tā izriet, ka
Ņemot vērā iepriekš minētos nosacījumus, mēs iegūstam refrakcijas likumu ar sprieguma līnijām (un līdz ar to arī pārvietošanas līnijas d)
Tādējādi nozares viendabīgākais raksturs ir spēkā tikai starp pastiprinājumiem un līdz brīdim, kad tas paliek tālu no malām. Aprēķiniet kapacitātes kapacitāti, norādot, ka pastiprinājumi ir diezgan tuvu spaiai izmantot Coulomb teoriju.
Plakana kondensatora jauda
Rezultātā rādītājs norāda, ka mazāks attālums, jo lielāks kondensācijas parādība. 
Iepriekšējā formula ir derīga, ja telpa starp stiprinājumu ir tukša. Praksē divas metāla sloksnes, kas darbojas kā stiprinājumi, ir brūces, kas atdalītas ar divām izolācijas svītrām. Šī izolatora klātbūtne, ko sauc par dielektriķi, izraisa kondensatora kapacitātes kapacitātes pieaugumu, ko veido elektrisko polarizācijas parādība.
Šī formula rāda, ka, ievadot dielektrisko ar lielāku dielektrisko konstantu, E un D līnijas tiek noņemtas no normālas.
Seatoelectrics
Segroesoelectrics - dielektriķi, kam ir noteiktā spontānās (spontānas) polaritātes temperatūras diapazonā, t.i polaritāte, ja nav ārēja elektriskā lauka. Segroelectrics ietver, piemēram, detalizēti pētīta I. V. Kurchatov (1903-1960) un P. P. Kaeko (1897-1954) Segnetova sāls nakc4h4o6 × 4n2o (no tā un ieguva savu nosaukumu feroselektrikus) un titāna bārija Watio 3.
Kondensatora enerģija
John David Jackson, Christian Jezmugin un Jean-Paul Wigneron Klasiskā elektrodinamika: kursi un vingrinājumi elektromagnētisms. Parīze, Dougup, R. de Brogne OuBoter Challengeh Onāns atklāj supravadītspēju. Elektriskās maksas un tās īpašības. Elektrostatiskā lauka intensitāte. Punktu lauki un nepārtraukti sadalītas kārtridži. Strādāt elektrostatiskā jomā. Potenciālā enerģija un elektrostatiskā lauka potenciālu. Poisson un Laplass. Elektrostatiskā dipols elektrostatiskā jomā. Uzlādētu vadu elektriskais lauks.
Ja nav ārēja elektriskā lauka, feroselektrīds ir domēnu mozaīka - reģioni ar dažādiem polaritātes virzieniem. Tas ir shematiski parādīts uz piemēru bārija titanāta (139. att.), Kur bultas un pazīmes ⊙, ⊕ norāda virzienu vektoru R. Tā kā blakus esošajos domēnos šie virzieni ir atšķirīgi, tad kopumā dielephy dielectric dipola brīža ir nulle. Kad ievadāt segroelectric ārējā laukā, notiek dipols mirkļi domēnu domēnu, un kopējā elektriskā joma domēnu, kas notika, atbalstīs tos kādu orientāciju un pēc ārējā lauka apturēšanas. Tādēļ Feroelektrikām ir neparasti lielas dielektriskās konstantes vērtības (feras sāls, piemēram, e max "10 4).
Elektriskie vadītāji, pusvadītāji un dielektriķi. Ārējā elektriskā lauka aizsargāšana. Secīgs un paralēlais kondensatora savienojums. Elektrostatiskais lauks dielektriskā iekšpusē. Atomu, jonu un orientējošo polarizāciju. Enerģijas elektrostatiskais lauks.
OHM likums par viendabīgu un nehomogēnu diriģentu. Secīgi un paralēli vadi. Elektriskā pretestība un tās temperatūras atkarība. Faraday elektrolīzes likumi. Elektrisko strāvu veidi. Magnētiskā lauka cilpa un spole. Magnētiskā lauka vidēja iedarbība. Notīriet cilpa magnētiskā laukā. Vector intensitāte magnētiskais lauks. Magnētisko vielu veidi.
Segroelektriskās īpašības ir ļoti atkarīgas no temperatūras. Katrai segroelektrikai ir noteikta temperatūra, virs kuras tā ir neparastas īpašības Tas izzūd un tas kļūst par parasto dielektrisko. Šo temperatūru sauc par Curie punktu (par godu franču fizikas Pierre Curie (1859-1906)). Parasti Feroelektrikai ir tikai viens curie punkts; Izņēmums ir tikai piedevas sāls (-18 un + 24 ° C) un izomorfā ar savu savienojumu. Segroelektrikos netālu no Curie punkta, ir arī straujš vielas siltuma jaudas pieaugums. Ferroelektrisko pārstrādes transformācija parasto dielektriskajā rodas curie punktā, ir pievienots II II fāzes pāreja (sk. 75. punktu).
Likums elektromagnētiskā indukcija. Pārvietojas cilpas magnētiskā laukā. Enerģija un jauda magnētiskā laukā. Daļiņu kustība elektromagnētiskā laukā. Efektīvas strāvas un sprieguma vērtības. Aktīvs I. reaktīvā jauda. Elektroenerģijas ražošana, pārvade un uzglabāšana. Elektriskā strāva konversija.
Enerģija elektromagnētiskais lauks. Elektromagnētiskā enerģijas blīvums. Enerģijas saglabāšanas likums elektromagnētiskajā jomā. Elektromagnētisko viļņu spektrs. Harmonic elektromagnētiskie viļņi. Elektromagnētisko viļņu intensitāte. Sfērisks elektromagnētiskais vilnis.
Ferroelektrisko dielektriskā caurlaidība (un līdz ar to dielektriskās jutības æ) ir atkarīga no E-lauka stipruma vielā un citām dielektrriskiem, šīs vērtības ir vielas īpašības.
Netiek ievērotas Ferroelektrikulas (88.2); Viņiem, attiecības starp polarizācijas vektoriem (P) un spriedzes (E) nelineārsun ir atkarīgs no E vērtību iepriekšējos laika mirkļos. Segroelektrikāniešos ir dielektriskās histerēzes fenomens ("aizkavēšanās"). Kā redzams no attēla. 140, palielinot emocijas elektriskā lauka spriegumu, rrastet polaritāti, sasniedzot piesātinājumu (līkne 1). Samazinot p izmēru eproisitsy līknē 2, un pie e \u003d 0 Segroinoelectric saglabā atlikušo polaritāti p 0 , i.E. Ferroelektriskais paliek polarizēts, ja nav ārēja elektriskā lauka. Lai iznīcinātu atlikušo polaritāti, ir nepieciešams piemērot elektrisko lauku pretējā virzienā (-iem). E s.sauc par piespiedu spēku (no latiem. Coercitio - saimniecība). Vairāk par E.pārmaiņas, T. Rizmaiņas 3petley histerēzes līknē.
Intensīvs feroelektriku pētījums bija akadēmiķa B. M. Vul (1903-1985) atklājums bārija titāna anomālajām dielektriskajām īpašībām. Bārija Titanate sakarā ar tās ķīmisko stabilitāti un augstu mehānisko izturību, kā arī sakarā ar saglabāšanu feroselektriskās īpašības, liela zinātniskā un tehniskā lietojumprogramma ir atrodama plašā temperatūras diapazonā (piemēram, kā ģenerators un ultraskaņas viļņu uztvērējs). Pašlaik vairāk nekā simts segroelektrisko vielu nav zināms, neskaitot savus cietos šķīdumus. Segroesoelectrics arī plaši izmanto kā materiālus ar lielām E vērtībām (piemēram, kondensatoros).
Jāatzīmē par pjezoelektrikām - kristāliskām vielām, kurās elektriskā polarizācija notiek noteiktos virzienos noteiktos virzienos, pat ja nav ārēja elektriskā lauka (taisna peene efekts). Ir arī reverse pjezoelecthe efekts - mehāniskās deformācijas rašanos saskaņā ar elektriskā lauka iedarbību. Dažos pjezoelektrikos, režģi no pozitīvu jonu stāvoklī termodinamiskās līdzsvara tiek novirzīta attiecībā uz režģa negatīvo jonu, kā rezultātā tie izrādīties polarizēti pat bez ārēja elektriskā lauka. Šādus kristālus sauc par pyroelektromāniem. Joprojām ir elektrības - dielektriķi, ilgtermiņa saglabājot polarizēto stāvokli pēc izņemšanas ārējā elektriskā lauka (elektriskie analogi pastāvīgo magnētu) šīs vielu grupas tiek plaši izmantotas tehnikā un mājsaimniecības ierīcēs.
Gausa teorēma elektriskajam laukam dielektriskajā. Sākas un beidzas ar brīvām un saistītām maksām
Vielas laukā ir ērti izmantot elektriskā lauka indukciju:
Par diskrētu maksu
Nepārtrauktiem maksājumiem:
maxvela vienādojums
Plūsma caur elektriskās lauka indukcijas vektora slēgto virsmu ir vienāda ar kopējo bezmaksas maksas šajā virsmā.
Fiziskā nozīme
Strāvas līnijas sākas un beidzas ar bezmaksas maksām.
Dielektriskās konstantes noteikšana tika dota arī skolas programmā. Nesepot vērā detaļas, ir vieglāk noteikt caur plakanu kondensatoru. Ja vakuumā lietojat plakanu kondensatoru, maksa par katru no tās plāksnes ir vienāda ar (modulis):
(1.4)
kur e 0 ir dielektriska konstante, vai dielektriskā konstante Vakuums, E 0 \u003d 8,85 · 10-12 F / m, katra plāksnes, D ir plaisa starp plāksnēm, u ir spriegums starp tiem. Dalot uz apgabalu un pagrieziena pie blīvuma maksas uz plaknes s, mēs iegūstam s \u003d e 0 · E.
Kas notiek, ja ievadiet dielektrisko starpsavienojuma telpā? Tas viss ir atkarīgs no tā, vai uzlādētais kondensators ir savienots ar avotu vai atspējots. Pievienotajā kondensatorā spriegums starp plāksnēm ir piespiedu kārtā atbalstīta, bet maksa par katru plāksni tiek palielināta līdz jaunajai Q m vērtībai. Ratio q m / Q 0 \u003d e sauc par materiāla dielektrisko konstantu. No pašas definīcijas var redzēt, ka materiāla dielektriskā konstante ir b e z r. Dodas uz iekasēšanas blīvumu uz pārklājumu, ja dielektrisks, mēs iegūstam s \u003d e 0 · e · E.
No kurienes nāk papildu maksa? Ir skaidrs, ka maksa beidzas no avota.
Maksātajā kondensatorā atvienots no avota, situācija ir nedaudz atšķirīga. Maksa nevar mainīties, jo Viņam nav nekur līdz plūsmai un nekur nāks. Šajā gadījumā mainīsies vēl parametrs. Izrādās, ka kondensatora spriegums ir samazināts un attiecīgi kondensatora lauka stiprums. Lauka koeficients ir tāds pats kā maksas gadījumā, kad avots ir savienots, i.e. Tas ir vienāds ar e.
Sakarā ar to, kas notiek? Apsveriet šo jautājumu vairāk. Šeit jums būs vērsties pie polarizācijas koncepcijas.
Kā zināms, molekulas sastāv no atomiem, ko ieskauj elektroniskās čaumalas. Tajā pašā laikā elektroni var tikt vienmērīgi sadalīti pār molekulu, un tie var koncentrēties uz jebkuru atomiem. Pirmajā gadījumā viņi saka, ka molekula ir notolārs. Piemērs ir ūdeņraža molekula vai hēlija atoms vai benzola molekula.
Otrajā gadījumā molekula veido teritorijas ar pozitīvu un negatīva maksa. Ja jūs varat izvēlēties virzienu molekulā, pa kuru vienu pusi var novietot vienā pusē pozitīvas maksasUn, no otras puses, negatīvs, tad šādu molekulu sauc par polāro vai dipolu. Piemērs, HCl molekulu, kurā elektronu pārvietojas no ūdeņraža atoma ar hlora atomu, tādējādi hlora uzlādēšana negatīvi, un ūdeņradis ir pozitīvs.
Vektora elektriskā pārvietošana. Elektrostatiskais lauka stiprums, kas izriet no iepriekš iegūtās formulas E \u003d E 0 / ε, ir atkarīga no vidēja īpašībām: viendabīgā izotropā vidē, lauka stiprums e ir apgriezti proporcionāls ε. Sprieguma vektors, pārvietojoties pa dielektrisko robežu, piedzīvoja lēkt līdzīgu pārmaiņas, tādējādi padarot neērtības elektrostatisko lauku aprēķināšanā. Tāpēc papildus sprieguma vektoram ir nepieciešams raksturot lauku ar citu elektrisko pārvietojumu vektoru, kas pēc elektriski izotropiem, pēc definīcijas ir (1). Tā kā ε \u003d 1 + θ un p \u003d θε 0 E, elektriskās pārvietošanas vektors ir (2). Elektriskās pārvietošanas vienība ir kulons uz metru laukumā (CL / m 2).
Tādējādi, ar kuru jūs varat saistīt elektriskās pārvietošanas vektoru. Saistītie maksājumi tiek veidoti dielektriskā elektrostatiskā lauka klātbūtnē, ko rada bezmaksas elektrisko lādiņu sistēma, I.E., dielektriskajā, elektrostatiskā lauka bezmaksas maksu, ir apkopota ar papildu saistīto maksu jomu. Iegūto lauku dielektriskajā raksturo spriedzes e vektoru, un tāpēc tas ir atkarīgs no dielektriskās īpašībām. Vector d raksturo elektrostatiskais lauks, ko rada bezmaksas maksas. Saistītie maksājumi, kas rodas dielektriskajā, var izraisīt bezmaksas maksas pārdali, kas rada lauku. Tāpēc Vector D raksturo elektrostatisko lauku, ko rada bezmaksas maksas (I.E. vakuumā), bet ar šādu sadalījumu telpā, kas ir pieejama dielektriskā klātbūtnē.
Tāpat kā E lauks, lauks D vajadzētu grafiski pārstāvēt, izmantojot elektriskās pārvietošanas līnijas, virzienu un blīvumu, kas tiek dota, kā arī spriedzes līnijām.
Vector E līnija var sākties un beigties uz jebkuriem maksājumiem - bezmaksas un saistītiem, bet Vector D - tikai bezmaksas maksas. Izmantojot laukus laukā, kur ir saistītās maksas, līnijas vektora d caurlaide, nepārtraucot.
Jebkuram slēgtai virsmas vektora plūsmai d caur šo virsmu 
.
kur d n ir prognoze vektora D par vienību perpendikulāri n uz DS vietni.
Vairāk par tēmu 2. Gauss teorēma elektriskajam laukam dielektriskajā. Dielektriskā konstante. Elektriskās pārvietošanas vektors un tā savienojums ar elektrisko lauka stiprumu.:
- 2.2 Dielektrisko vielu elektroenerģijas vadītspēja, dielektriskie zudumi, dielektriskā konstante, elektriskais spēks, dielektrišu sadalīšanās veidi
- 23. Elektriskā strāva darbība uz ķermeņa. Electricrama. Elektriskās strāvas funkcijas kā kaitīgs faktors.
