Page 1.
Homogēns elektriskais lauks divu plakanu paralēli variepelly uzlādētu plāksnes iegūst, uzliekot laukus pozitīvu un negatīvu plāksnes. Starp plāksnēm elektriskās līnijas Abas plāksnes ir vērstas vienādi. Ārpus līnijas plāksnēm ir vērstas uz nicinājumu un ar tādu pašu blīvumu no maksām, lauka stiprums ir nulle. Elektriskais lauks tiek novērots tikai starp plāksnēm. Šādi divi plāksnes veido plakanu kondensatoru.
Viendabīgs elektriskais laukums no il 0 - 104 un / m ar divām elektrodinētām plāksnēm, kas atrodas 20 0 cm attālumā no otra.
Viendabīgs elektriskais lauks, kura stiprums ir 1 0 - W in / m, ko veido divas uzlādētas plāksnes, kas atrodas 2 0 cm attālumā no viena otras gaisā.
Vienveidīgs elektriskais lauks ar 100 v / cm spriedzi perpendikulāri viendabīgam magnētiskais lauks ar indukciju 0 020 T. Kurā sākotnējais ātrums, elektrons pārvietosies šajās jomās vienkārši. Kādā ātrumā Protons pārvietosies taisnīgi.
Viendabīgs elektriskais lauks ar spriegojumu 1 0 - 10 - t / m veido divi elektrodatējas plāksnes, kas atrodas attālumā 2 0 cm viens no otra, gaisa.
Viendabīgs elektriskais lauks ar izturību 1 0 - 104V / m veido divas elektrodatējas plāksnes, kas atrodas attālumā 2 0 cm attālumā no otra gaisā.
Viendabīgs elektriskais lauks ar spriedzi 10 000 v / cm paātrina šos elektronus un vada tos uz silīcija substrātu, kas pārklāts ar elektronu un heineju. Elektroni ir vērsti uz aksiālā magnētiskā lauka ar izturību aptuveni 1000 v / cm, ko rada fokusēšanas spoles. Ierīce izraisa elektronus, atstājot šo fotokatas punktu jebkurā leņķī, koncentrējoties uz anoda punkta atbilstošo punktu. Rezultātā viss rase tiek nodots 1: 1 no katoda uz silīcija substrātu - anodu.
Viendabīgo elektrisko lauku raksturo lineāra izplatība potenciālu. Vector E ir derīgs, un virziens atbilst Endonam, kas izteikta Ņūtonā, ar kuru lauks darbojas ar pozitīvu maksu, kas ir vienāda ar vienu kulonu.
Viendabīgs elektriskais lauks ar izturību 1 0 - 10 v / m tika izveidots ar divām elektrodinētām plāksnēm, kas atrodas attālumā 2 0 cm attālumā no otra gaisā.
Homogēns elektriskais lauks 100 V / cm intensitāte ir perpendikulāra homogēnai magnētiskajam laukam ar indukciju 0 020 t .. Elektronu lido šajās jomās perpendikulāri vektoriem E un V. Kādā ātrumā elektronu pārvietosies taisni. Kādā ātrumā Protons pārvietosies taisnīgi.
Viendabīgs elektriskais lauks ar izturību 1 0 10 V / m veido divas elektrodētām plāksnēm, kas atrodas attālumā 2 0 cm attālumā no otra gaisā.
Homogēns elektriskais lauks 100 V / cm intensitāte ir perpendikulāra homogēnai magnētiskajam laukam ar indukciju 0 020 t .. Elektronu lido šajās jomās perpendikulāri vektoriem E un V. Kādā ātrumā elektronu pārvietosies taisni. Kādā ātrumā Protons pārvietosies taisnīgi.
Gāzes sadalījuma parādība ir atkarīga no elektriskā lauka vienveidības pakāpes, kurā tiek veikts sadalījums. Elektriskie lauki tiek sadalīti uz viendabīgu un nehomogēnu.
Vienveidīgs Elektrisko lauku sauc par lauku dažādos punktos, kura spriedze ir tādas pašas vērtības. Piemēram, viendabīga lauka vidū plaknes kondensatora (5.4 att., A).
Fig. 5.4. Lauka sprieguma sadalījums vidējā daļā gaisa intervālu ar elektrodiem dažādu formu
Šādā laukā sadalījums notiek gandrīz uzreiz, ja tas ir sasniegts stingri noteiktu spriegumu, atkarībā no gāzes temperatūras un spiediena. Vienoti lauki Lielākais gāzu elektriskais stiprums atbilst vislielākajam elektriskajam spēkam.
Iebildums nevienāds Spriegotājrindas dažādos punktos ir nevienlīdzīgas vērtības. Elektriskās iekārtās lielākā daļa lauku ir rekomodomēns. Šādos laukos spriedze starp elektrodiem dažādos punktos atšķiras vairāk nekā trīs reizes. Rescuerform lauku piemērs var būt lauki starp malu un malas plaknes elektrodiem (5.4., B, B), kas ir elektrodu elektrodu reālo elektrodu analogi un elektrolīniju vadu zeme. .
Inhomogēnās jomās gāzu elektriskā stiprums vienmēr ir zemāks nekā viendabīgā. Tas ir izskaidrojams ar to, ka inhomogēnās jomās ir vietas ar paaugstinātu spriedzi, kur šoka jonizācija sākas salīdzinoši nelielos spriegumos uz elektrodiem. Mazāki elektroda lielumi, jo lielāks ir elektriskais lauka stiprums (5.4. Att., B).
Ar asimetriskiem elektrodiem un konstantu spriegumu, caurumošanas spriegums ir atkarīgs no elektrodu polaritātes. Tā atrodas netālu no salas, lauka stiprums ir visaugstākais, šoka jonizācijas process sākas, kā rezultātā tiek veidotas uzlādes daļiņas - elektroni un joni. Elektroni ir vairāk pārvietojamas daļiņas, tāpēc viņi ātri atstāj jonizācijas zonu un dod savu pozitīvo anomu. Rezultātā jonizācijas zonā, kas ir ierobežota ar nelielu platību galā, ir veidojas pozitīvu jonu pārpalikums (pozitīva tilpuma maksa). Pozitīvas salas gadījumā pozitīvā apjoma maksa ir tā, kā tas bija salas turpinājums un palielina spriedzi vietnē " h."(5,5 att h."(5,5 att., B), kas apgrūtina jonizācijas procesus uz apkārtnes tiesībām uz apkārtni.
Fig. 5.5. Skaidrojums par atšķirību caurumošanas uzsver ar pozitīvu polarizāciju ISGE (A) un ar negatīvu polarizāciju ISGE (B)
Tātad pozitīvā tilpuma maksa veicina novadīšanas ar pozitīvu malu attīstību un apgrūtina negatīvu. Tā rezultātā izplūdes spriegums ar negatīvu malu ir apmēram 2 reizes lielāks nekā ar pozitīvu. Šo atšķirību starp izplūdes spriegumiem tika saukta par "polaritātes efektu".
Ja dipols tiek ievietots viendabīgā elektriskā laukā, kas veido dipola maksājumus + Q. un -Q. Būs vienāds ar lielumu, bet pretēji spēku virzienam un.
Šie spēki veido pāris, kura pleca ir vienāds l.· Sin a.. Atkarīgs no dipola orientācijas attiecībā uz lauku. Katra spēka modulis ir vienāds q × e. Viņu reizinot uz pleca, mēs iegūstam spēku pāru vērtību, kas darbojas uz dipola:
kur r - dipola elektriskais moments.
Formula (14.1) var rakstīt vektora formā:
Griezes moments mēdz pārvērst dipolu tā, lai tā dipola moments ir uzstādīts lauka virzienā.
Palielināt leņķi starp vektoriem un 2 anepieciešams apņemties pret spēku darbu, kas darbojas uz dipola elektriskais lauks:
Šis darbs iet uz pieaugumu potenciālā enerģija W.kas ir elektriskā lauka dipols:
. (14.3)
Integrēšana (14.3) Mēs iegūstam energoefektivitāti dipola elektriskajā jomā:
Visbeidzot, ticēja const. vienāds ar nulli, iegūstiet
Izvēle Zem \u003d.0The sastāv no dipola pozīcijas, kas ir perpendikulāra laukam. Mazākā enerģijas vērtība ir vienāda -izrādās, kad dipols ir orientējošs lauks, kas ir lielākais vienāds re- orientējot uz lauka.
Inhomogēnā spēka jomā, kas darbojas ar dipola maksām, nevis tas pats. Ar nelieliem dipola stiprības izmēriem un tos var uzskatīt par kolināru. Pieņemsim, ka lauks ātrāk mainās virzienā h.kas sakrīt ar virzienu vietā, kur atrodas dipols. Pozitīva maksa Dipols tiek novirzīts attiecībā pret negatīvo virzienā h. pēc lieluma.
Tāpēc lauka izturība vietās, kur tiek ievietotas maksas, atšķiras 
.
Līdz ar to iegūtie + spēki, kas iedarbojas uz dipola, atšķiras no nulles. Šīs rezolūcijas projekcija uz ass h.Acīmredzot vienāds:
Tādējādi inhomogēnā laukā uz dipola, izņemot rotācijas griezes momentu (14.2), spēks (14.5) ir spēkā, saskaņā ar kuru dipols ir vai nu ievilkts reģionā spēcīgāka lauka (leņķis asu), vai nospiests no tā (leņķis stulba).
Polarizācijas dielektriķi
Ja nav ārēja elektriskā lauka, dielstic molekulu dipolu mirkļi vai ir nulles (ne-polāro molekulu) vai sadalīti virzienos kosmosa haotiskā veidā (polāro molekulas). Abos gadījumos dielektriskā elektriskā moments ir nulle. Ārējā lauka darbībā dielektriskais polarizē. Iegūtais elektriskais mirkļa apjoma vienība raksturo dielektriskā polarizācijas pakāpi. Ja lauks vai dielektrīns ir nehomogēns, polarizācijas pakāpe dažādos dielektriskā punktos būs atšķirīgs. Lai raksturotu polarizāciju šajā brīdī, jums ir jāuzsver šis punkts fiziski bezgalīgi mazs apjoms, lai atrastu šo molekulu apjomā iekļauto momentu summu un ņemiet vērā attiecību
R - dielektriskās vektora polarizācija.
Jebkura veida (izņemot ferroelektrikus) dielektriskos, polarizācijas vektors ir saistīts ar lauka stiprumu tajā pašā punktā ar vienkāršu attiecību:
kur c. - dielektriska jutība.
Attiecībā uz dielektrriksiem, kas izgatavoti no ne-polāro molekulām, formulu (13.7) plūsmas no šādiem vienkāršiem apsvērumiem. Molekulu daudzums ietilpst apjoma apjomā, kur n. - molekulu skaits uz vienības apjomu.
.
Sadaliet šo izteiksmi, mēs iegūstam polarizācijas vektoru.
No šejienes no tā izriet, ka.
Saskaņā ar lauka izturību dielektriskajā, vērtību, kas tiek iegūta, vidēji, izmantojot patieso lauku, ir fiziski bezgalīgi mazs.
Lauks tiek iegūts divu lauku pārklājuma rezultātā: lauki, kas izveidoti ar bezmaksas maksām, t.i. Šādi maksājumi, ko var pārnest no viena ķermeņa uz otru, kad tie tiek pieskarti, un saistītās maksas. Saskaņā ar jomu superpozīcijas principu:
Saistītie maksājumi atšķiras no brīvas tikai tādā veidā, ka viņi nevar atstāt molekulas (vai atoma) robežas, ko tie iekļūst. Pretējā gadījumā to īpašības ir arī visas pārējās maksas. Jo īpaši, ieslēgts saistītie maksājumi Sākas vai beigu vektoru līnijas. Tāpēc, Gausa teorēma par vektoru noteiktā izteiksmes (1), būtu jāraksta veidlapā:
Aizstājot formulu (14.12) izteiksme, mēs saņemam:
Dimensiju vērtība (14.15)
sauc par relatīvo dielektrisko konstantu.
Līdz ar to attiecība (14.14) var rakstīt formā. Elektriskā pārvietošana lauks punkts Vacuo vienādos:
.
Page 1.
Inhomogēnu elektrisko lauku bezgalīgi nelielos apjomos var uzskatīt par viendabīgu.
Heterogēnais elektriskais lauks veidojas plaisā starp elektrodiem ar atšķirīgu izliekuma virsmu, kas tiek pasniegta vairāku kilovoltu spriegums.
Vienkāršāko neomogēnu elektrisko lauku var iegūt, izmantojot elektrodu sistēmu divu bezgalīgi garu koncentrisko cilindru veidā ar RADI G, un tādā sistēmā, ja nav telpiskās maksas, lauks jebkurā brīdī ir apgriezti proporcionāls attālumam no attāluma no attāluma asi.
Inhomogēnā elektriskā lauka gradients, kas izveidots apkārtējo maksu kodolā, ir arī simetrisks tenzors, kura taka, kura ir uxx aus Uzz0 un diagonālās tenzora galveno asu sistēma.
Inhomogēnā elektriskā laukā elektriskais quadru-pilnais serdeņu moments ir J1I2 cēloņi, paplašinot kodolieroču rezonanses līniju.
Inhomogēnā elektriskā laukā dielektriskās polarizācija ir arī neomogēna: tā polaritāte p ir atkarīga no koordinātām. Šajā gadījumā papildus virsmas polarizācijas maksām var rasties arī tolumetriskie polarizācijas maksājumi.
Heterogēnā elektriskie laukiKad daļiņu dielektriskās īpašības un apkārtne Dažādi spēki parādās, kas vada, izņemot orientāciju uz daļiņu kustības rašanos noteiktā virzienā.
Inhomogēnā elektriskā laukā ir ievērojama atkarība no perforatora sprieguma no elektrodu polaritātes.
Inhomogēnās elektriskās jomās, kā arī gāzēs var būt nepilnīgs sadalījums - kronis. Olīvis vai garums vainaga šķidrā dielektrriksos ir nederīgs, jo tas izraisa šķidruma sadali. Atkārtotas aizdedzes izplūdes salīdzinoši nelielā šķidruma tilpumā var izraisīt gan elektriskās spēka kritumu, gan pieaugumu. Pirmais ir iespējams gadījumā, ja atkārtotas izplūdes noved pie šķidruma drenāžas, kas nav slīpi izplūdes ietekmē uz lielo oglekļa veidojumu sadali - scoot; Tas ir novērots naftas eļļā. Otrais ir novērots šķidrumos, kas veido lielu skaitu kvēpu ietekmē elektriskās izplūdes, piemēram, vergu.
Inhomogēnās elektriskās jomās, kā arī gāzēs var būt nepilnīgs sadalījums - kronis. Ilgstoša kronis šķidrā dielektrrikā ir nepieņemama, jo tas izraisa šķidruma sadalīšanos. Atkārtotas aizdedzes izplūdes salīdzinoši nelielā šķidruma tilpumā var izraisīt gan elektriskās spēka kritumu, gan tās pieaugumu. Pieaugums ir iespējams, ja atkārtotas izplūdes noved pie šķidruma drenāžas, kas nav nodilusi izplūdes ietekmē uz oglekļa veidojumu lielo sadali - kvēpu; Tas ir novērots naftas eļļā. Samazinājums ir novērots šķidrumos, kas veido lielu skaitu kvēpu ietekmē elektriskās izplūdes, piemēram, vergu. Ar pietiekamu jaudu, šķidruma dielektriskās brokastis var būt loka. Šādā gadījumā ir intensīva šķidruma sadalīšanās.
Inhomogēnā elektriskā laukā ir grūti iegūt cietu vainagu gaismas apvalka veidā. Crown izplūde eļļā ir virkne nemierīgi parādās, tad izzūd nepabeigtas dzirksteles, kuru garums ir atkarīgs no vērtībām piemērotā sprieguma. Šai parādībai ir līdzība ar nepilnīgām izplūdēm gaisā, kas rodas starp elektrodiem ar salīdzinoši lielu noapaļošanas rādiusu. Kad izlādes, iegūtais neliels daudzums gāzes izšķīdina eļļā, ātri dejonizācijas un dielektriskās īpašības tiek atjaunotas vēlreiz. Tajā pašā laikā, lai atkārtotu sadalījumu, var būt nepieciešams vēl palielināt spriegumu, bet ievērojami mazāk nekā viendabīgā grīdā.
Inhomogēnā elektriskā laukā, ūdens mikrokapela kustības intensitāte pa lauka līniju trajektorijām palielinās, palielinoties tās intensitātes gradientam. Lai iegūtu nepieciešamo gradientu, ir nepieciešams diezgan augsts spriegums uz elektrodiem (vairāk nekā 3 kV), kas ir atkarīgs no attāluma starp elektrodiem. Jāatceras, ka, samazinot saikni starp savstarpēji elektrodi, spriedze gradients palielinās, tomēr bīstamība sadalīšanās palielinās.
