1 °. Elementārā darbība ΔA, kas veikta ar bezgalīgi nelielu pārvietošanos Q "elektrostatiskā jomā, pamatojoties uz formulām III.3.2.1 ° un III.3.2.6 °: vai , .

Bet Ja DL0 ir elektropārvades līnijas (III.1.1.4 °) garuma elements (III.3.3. Attēls). Atvasinājums ir ātrums mainīt potenciālu pa barošanas līniju, skaitliski vienādas izmaiņas Potenciāls uz vienības garuma barošanas līnijas.

2 º. Prognoze E l. Vektors E. Kustības virzienā d.l. vienāds ar: . Tāpēc: šī punkta atvaļinājumā, elektrostatiskā laukā, potenciālā mainās visstraujāk virziena līnijā. Vektors E. Vērsta uz straujo potenciāla samazināšanos.

3 °. Kopumā saikne starp spriedzi un potenciālajiem elektrostatiskajiem laukiem ir veidlapa: Ja grad φ ir spēcīgs gradienta vektors, kas vērsts uz straujo potenciāla pieaugumu un ir skaitliski vienāds ar tās maiņas ātrumu uz vienu vienības garumu šajā virzienā. Ja potenciālais φ tiek uzskatīts par visu trīs dekoru funkciju. Šī lauka punkta koordinātas pēc tam: Kur es, j un k ir viens vektori uz vērti, Oy un oz asīm. Sprieguma vektoru prognozes elektrostatiskais lauks Pie ass, koordinātas ir saistītas ar potenciālu jomā ar attiecībām:.

Geometrich vietu punkti ar tādu pašu potenciālu sauc equipotenciālā virsma . No iepriekš minētā izriet, ka ekipifenciālās virsmas visur jābūt ortogonālai elektropārvades līnijas. Darbs, kas izdarīts, kad elektriskā lādiņa pārvietojas pa vienādu virsmas ekvivalentu, \u003d nulle.

8. El lauks dielektrrikā. Dielektrisko vielu polarizācija.

Darba beigas -

Šī tēma pieder sadaļai:

Elektrostatiskā mijiedarbība. Elektrostatiskie maksājumi un to īpašības.

Elektrostatika Nosaukts sadaļa Vēlēšanu mācīšana Cat Ievads Elementālās sistēmas un īpašības Elementālās sistēmas Attiecīgie ... Sut divu veidu e-pasta maksas un liegta atšķirīgi iekasētie ķermeņi ... EL maksas par jebkuru sistēmas struktūras sastāv no vesela skaita skaita maksu par maksu vienāds mazākā masa ...

Ja jums ir nepieciešams papildu materiāls par šo tēmu, vai arī jūs neatradāt to, ko viņi meklēja, mēs iesakām izmantot meklēšanu mūsu darba bāzi:

Ko mēs darīsim ar iegūto materiālu:

Ja šis materiāls izrādījās noderīgs jums, jūs varat to saglabāt savā sociālo tīklu lapā:

• 1. Sistēmas atsauces un koordinātu sistēmas. Mehāniskās kustības galvenās īpašības. Taisna un izliekta materiāla punkta kustība. Ātrums un paātrinājums.
• 2. Materiāla punkta pārvietošana ap apkārtmēru. Normālu un tangenciālu paātrinājumu. Leņķisko un lineāro iezīmju komunikācija
• 3. Vector vērtības. Pievienošana, atņemšana un vairošanās vektoru. Spēki. Svars. Ņūtona likumi.
• 4. Lavilinear kustības laikā.
• 5. Pasaules lietu likums. Ķermeņa svara atkarība no augstuma virs jūras līmeņa un ģeogrāfiskā platuma. Gravitācijas lauks
• 6. Normāls gravitācijas lauks un tās patoloģijas.
• 8.Olbitālā zemes kustība un tā aksiālā rotācija. Nelīdzena rotācija zemes, to fizisko dabu
• 9. izdevīgie spēki un viņu ģeofiziskā loma.
• 10. Kustības saglabāšana un izmaiņas.
• 11. Darbplūsma un jauda. Kinētiskā un potenciālā enerģija
• 12. Harmoniskā svārstība un tās īpašības. Matemātiskā, fiziskā un pavasara svārsta
• 13. No svārstīgo ķermeņa enerģija. Paša zemes svārstības. Harmonisko svārstību pievienošana
• 14. Vilnis, tās īpašības. Garenvirziena un šķērsvirziena viļņi. Guygens princips. Viļņa intensitāte
• 15. Sakot viļņu, skaņas īpašības. Infrastrāzi un ultraskaņu. Atrašanās vietas princips
• 16. Šķidrumu mehānikas elementi. Galvenās definīcijas. Nepārtrauktības vienādojums.
• 17.Tentic Bernoulli un tās izmantošana, lai noteiktu statisko un dinamisko spiedienu
• 18. Vielas struktūras molekulārās kinētiskās teorijas galvenās pozīcijas. Intermolekulārie spēki. Vielas kopējās valstis.
• 19. Makroskopiskās sistēmas. Termodinamiskais līdzsvars. Līdzsvara un noniquiliblium procesi. Atgriezeniski un neatgriezeniski procesi.
• 20. Gāzes likumi (Boyle-Mariotta, Gay Lusaka, Avogadro). Ideāla gāzes stāvokļa vienādojums
• 21. Barometriskā formula un Boltzmann izplatīšana.
• 22. Fenomens nodošanu gāzēs un šķidrumos. Difūzija gāzēs.
• 23. Pārskaitījuma parādība. Siltumvadītspēja.
• 24. Fenomens par gāzēm un šķidrumiem. Iekšējā berze (viskozitāte).
• 26. Iekšējās gāzes iekšējā enerģija. Darbs un siltums. Enerģijas taupīšanas likums. Termodinamikas pirmo augšpusi.
• 27.Elektriskie maksājumi un elektriskā lauka
• 28. Spriegošanas līnijas. Plūsma vektors
• 29. piemēri, kā aprēķināt elektrisko lauku spēku, izmantojot Ostrogradsky-Gauss Thorem
• + + + + + + + + + + + + + + +
• 30. Elektrostatiskās varas potenciāls un darbs
• 31. Jaudas gradients. Saziņa starp elektrostatiskās jomas potenciālu un spriegumu
• 32. Equipotential virsmas. Attēli no vienkāršāko elektrisko lauku sadaļām, izmantojot ekopotenciālas līnijas. Strādāt, pārvietojot elektrisko lādiņu uz ekvivalenta virsmas
• 33. vienkāršāko elektrostatisko lauku potenciālu aprēķināšana. (Izveidots punkts maksas, plakanā un bumbu kondensatorā)

• D` l. Fig. 13.

  Mēs tagad iepazīstinām iespējamais pieaugumspārvietojoties `d l.. DU 21 punktu 2. punkta (ceļa beigu) un 1. punkta (ceļa sākuma) atšķirība, un mēs to norādīsim tikai DU. THENDU \u003d DU 21 \u003d -DU 12

  Vienādot abus izteicienus darbam, mēs saņemam elektrisko lauka dienu

  E l \u003d -du / d l..

  Kopumā nehomogēnuabu 1. un 2. punkta lauki ir jāizvēlas pietiekami tuvu viena otrai, stingri runājot, ir bezgalīgi tuvu, lai to uzskatītu par d l. konstante. Robežās pie d l.®0, e l \u003d -du / d l.. tiem.

  elektriskā lauka sprieguma vektora projekcija šim virzienam ir vienādspotenciālo izmaiņu ātrums šajā virzienā, kas ņemts pret atpakaļgaituzīme.

  Vai izmantojot jēdzienu gradienta skalāru vērtību grad u: `\u003d - grad u,

  tiem. spriedze jebkurā elektrostatiskā lauka punktā ir vienāda ar potenciālo gradientu šajā brīdī ar pretējo zīmi.

  Vispārējā gadījumā potenciālais u ir visu trīs apakškontroles punkta koordinātu funkcija, un Grad U \u003d ( U / X) + (U / Y) + (U / Z) .

  Tāpēc vektora prognozes uz koordinātu asi ir saistīta ar potenciālo absorbētāju t.: E x \u003d - U / X; e y \u003d - U / Y; e z \u003d - U / Z;

  Ja maksa virzās uz d l., perpendikulāra strāvas līnija, t.i. Perpendikulāri tad datori (e, dl) \u003d 0, e l. \u003d 0 un du / d l. \u003d 0 vai u \u003d const.

  Līdz ar to visos līknes punktos ortogonāli pie elektrības līnijām, potenciāls ir tāds pats.

  Tiek saukts par punktu ģeometrisko atrašanās vietu ar tādu pašu potenciālu ekipotensvirsmu.

  Jo Potenciāls ir nemainīgs tikai pa līknēm, ortogonāli uz lauka elektroenerģijas līnijām, tad ekvipotenciālās virsmas jābūt ortogonālai elektropārvades līnijām visur. Tas ir acīmredzams, ka darbs izpildītspārvietojoties elektriskais lādiņš tajā pašā ekvivalenciālajā daļātas ir nulle.

  Elektrisko lauku var attēlot grafiski ne tikai ar elektropārvades līniju palīdzību, bet arī ar ekvivalentu virsmu palīdzību. Ap katrā uzlādes sistēmā var veikt bezgalīgu komplektu ekvivalentu virsmu. Parasti tie tiek veikti tā, lai iespējamās atšķirības starp jebkurām divām blakus esošajām ekipotvērtām virsmām bija vienādas.

  Zinot elektriskās lauka elektroapgādes atrašanās vietu, jūs varat konstruēt ekvipotenciālas virsmas, un, gluži pretēji, zināmā atrašanās vietā no vienādām virsmām, jūs varat noteikt absolūto vērtību katrā lauka laukā un sprieguma virzienā elektrostatisko poli.

  Equipotenciālās līniju blīvums ir proporcionāls lauka stiprumam: kur vairāk e, tur un ekvipotenciālās līnijas ir tuvu viens otram.

Elektrostatiskā laukā ir divas īpašības: jauda (spriegums) un enerģija (potenciāls). Tādēļ spriedze un potenciāls ir dažādas īpašības tādu pašu jomu, tāpēc ir jābūt savienojumam starp tiem.

Darbs pie viena punkta pozitīvas maksas kustības no viena punkta uz otru pa asīm x, ar nosacījumu, ka punkti atrodas bezgalīgi tuvu viens otram un x 1 - x 2 \u003d DX, kas ir vienāds ar Q x dx. Tas pats darbs ir Q (φ 1 - φ 2) \u003d -dφq. Vienādot abus izteiksmes, mēs varam ierakstīt

Atkārtojot līdzīgus argumentus par asīm Y un Z, mēs varam atrast vektoru:

kur - viena vektori koordinātu asīm x, y, z.

No gradienta definīcijas no tā izriet, ka

Vai (12.31)

tiem. E Lauka intensitāte ir vienāda ar gradientu potenciālu ar mīnus zīmi. Mīnus zīmi nosaka fakts, ka vector spriedzeE. Lauki ir vērsti uz potenciāla samazināšanos.

Izveidotā saikne starp spriedzi un potenciālu ļauj lauka intensitātei atrast iespējamo atšķirību starp diviem šī lauka patvaļīgiem punktiem.

Ø Vienveidīgi iekasētā sfēra lauks rADIUS R.

Lauka intensitāti ārpus sfēras nosaka ar formulu

Potenciālā atšķirība starp R1 un R2 punktiem (R1\u003e R 2\u003e R) nosaka, izmantojot attiecību

Sfēras potenciāls tiek iegūts, ja R1 \u003d R, R2 → ∞:

Ø Vienmērīgi uzlādēts bezgalīgi garš cilindrs

Lauka intensitāte ārpus cilindra (R\u003e r) nosaka ar formulu

(τ - lineārā blīvums).

Atšķirība no potenciālu starp diviem punktiem, kas atrodas pie attāluma R1 un R2 (R1\u003e r; r 2\u003e r) no cilindra ass ir vienāda ar

(12.32)

Ø Lauks ir vienmērīgi uzlādēts bezgalīga plakne

Šīs plaknes lauka izturību nosaka formula

(Σ - virsmas blīvums).

Atšķirība no potenciālu starp punktiem, kas atrodas pie attāluma x 1 un x 2 no plaknes, ir vienāda ar

(12.33)

Ø Divu variamiem uzlādētu bezgalīgu paralēlu plakņu lauks

Šo plakņu lauka stiprumu nosaka formula

Potenciālā atšķirība starp lidmašīnām ir vienāda

(12.34)

(D - attālums starp lidmašīnām).

Problēmu risināšanas piemēri

Piemērs 12.1.. Trīs punktu nodevas Q 1 \u003d 2NK, Q 2 \u003d 38KL un Q 3 \u003d -4ncons atrodas vienādmalu trijstūrī ar sānu garumu a.\u003d 10 cm. Noteikt šīs sistēmas potenciālo enerģiju.

Ņemot vērā: Q 1 \u003d 2KL \u003d 2 ∙ 10 -9 cl; Q 2 \u003d 3KL \u003d 3 ∙ 10 -9 cl; un Q 3 \u003d -4nkl \u003d 4 ∙ 10 -9 cl; a.\u003d 10cm \u003d 0,1 m.

Atrast: U.

Lēmums: No maksas sistēmas potenciālā enerģija ir vienāda ar algebrisko summu mijiedarbību katrā no mijiedarbību pāriem maksas, t.e.

U \u003d U. 12 + U. 13 + U. 23

kur, attiecīgi, viena no maksām, kas atrodas cita maksas jomā, ir potenciāla enerģija attālumā bet No viņa, vienāds

; ; (2)

Aizstājējs formula (2) izteiksmē (1), mēs atradīsim vēlamo potenciālo enerģiju maksas sistēmas

Atbilde: U \u003d -0.126mkj.

Piemērs 12.2.. Noteikt potenciālu centrā gredzenu ar iekšējo rādiusu R1 \u003d 30 cm un ārējais R2 \u003d 60cm, ja tas ir vienmērīgi sadalīts maksas Q \u003d 5KL.

Ņemot vērā: R1 \u003d 30 cm \u003d 0,3 m; R 2 \u003d 60cm \u003d 0,6 m; Q \u003d 5KL \u003d 5 ∙ 10 -9 cl

Atrast: φ.

Lēmums:Gredzenu, atdalot uz koncentriskiem bezgalīgi plāniem gredzeniem, iekšējais rādiuss r un ārējais - (R + dr).

Plānā gredzena platība (cm. Rysunok) DS \u003d 2πRDR.

Potenciāls centrā gredzenu, ko rada bezgalīgi plāns gredzens,

kur - uzlādes virsmas blīvums.

Lai noteiktu potenciālu centrā gredzenu, tas ir nepieciešams aritmētiski pievienot dφ no visiem bezgalīgi plāniem gredzeniem. Tad

Ņemot vērā, ka gredzens ir Q \u003d σs, kur S \u003d π (R 2 2 -R 1 2) - gredzena zona, mēs iegūstam vēlamo potenciālu gredzena centrā

Atbildēt: φ \u003d 25V

12.3. Piemērs.Divas tādas pašas nosaukuma norādes (Q 1 \u003d 2NKL un Q 2 \u003d 5NKL) ir vakuumā attālumā R1 \u003d 20 cm. Nosakiet darbu A, kas jāveic, lai tos tuvinātu attālumam R2 \u003d 5 cm.

Ņemot vērā: q 1 \u003d 2KL \u003d 2∙ 10 -9 cl; q 2 \u003d 5KL \u003d 5∙ 10 -9 cl ; R1 \u003d 20 cm \u003d 0,2 m; R 2 \u003d 5cm \u003d 0,05m.

Atrodi.

Lēmums:Elektrostatiskā lauka veiktais darbs, kad uzlāde q tiek pārvietots no lauka punkta, kam ir potenciāls φ 1, lai punktu ar potenciālu φ 2.

12 \u003d q (φ 1 - φ 2)

Ar tādiem pašiem nosaukumu nosaukumiem tiek veikts darbs, tāpēc šo spēku darbs ir vienāds ar moduli, bet Coulomb Forces pretējs ir pretējs: \\ t

A \u003d -Q (φ 1 - φ 2) \u003d q (φ 2 - φ 1). (viens)

1. un 2. punkta elektrostatiskā lauka potenciāls

Aizstājot formulas (2) izteiksmē (1), mēs atradīsim vēlamo darbu, kas jāveic, lai tuvinātu maksu,

Atbilde: A \u003d 1,35 μj.

12.4. Piemērs.Elektrostatiskais lauks tiek radīts pozitīvi uzlādēts bezgalīgs pavediens. Proton, kas pārvietojas ar elektrostatiskā lauka darbību pa sprieguma līniju no pavediena no attāluma R1 \u003d 2 cm līdz R 2 \u003d 10 cm, mainīja ātrumu no υ 1 \u003d 1mm / s, lai υ 2 \u003d 5mm / s . Nosakiet vītnes maksas lineāro blīvumu τ.

Ņemot vērā: Q \u003d 1,6 ∙ 10 -19 cl; m \u003d 1,67 ∙ 10 -27 kg; R1 \u003d 2 cm \u003d 2 ∙ 10 -2 m; R 2 \u003d 10cm \u003d 0,1 m; R 2 \u003d 5cm \u003d 0,05 m; υ 1 \u003d 1mm / s \u003d 1 ∙ 10 6 m / s; uz υ 2 \u003d 5mm / s \u003d 5 ∙ 10 6 m / s.

Atrast:τ .

Lēmums:Elektrostatiskā lauka veiktais darbs ar protona kustību no lauka punkta ar potenciālu φ 1 līdz punktam ar potenciālu φ 2 iet uz pieaugumu kinētiskā enerģija Protons

q (φ 1 - φ 2) \u003d Δt (1)

Gadījumā no pavediena, elektrostatiskais lauks ir aksiāla simetrija, tāpēc

Ņemot vērā: R \u003d 8cm \u003d 8 ∙ 10 -2 m; ρ \u003d 10 km / m 3 \u003d 10 ∙ 10 -9 nl / m 3; R1 \u003d 10 cm \u003d 10 ∙ 10 -2 m;

r 2 \u003d 15 cm \u003d 15 ∙ 10 -2 m; R3 \u003d 2 cm \u003d 2 ∙ 10 -2 m; R 4 \u003d 5 cm \u003d 5 ∙ 10 -2 m.

Atrast:1) φ 1 - φ 2; 2) φ 3 - φ 4.

Lēmums:1) iespējamā atšķirība starp abiem punktiem, kas atrodas pie attāluma R1 un R2 no bumbas centra.

(1)

kur - lauka stiprums, kas radīts vienmērīgi apsūdzēts ar tilpuma blīvumu ρ bumbu, jebkurā brīdī, kas atrodas ārpus bumbas attāluma r attālumā no tās centra.

Šī izteiksmes aizstāšana formulā (1) un apdrukā, mēs iegūstam vēlamo iespējamo atšķirību

2) iespējamā atšķirība starp diviem punktiem, kas atrodas pie attāluma R3 un R4 no bumbas centra, \\ t

(2)

kur - lauka intensitāte, ko rada vienmērīgi apsūdzēts ar tilpuma blīvumu ρ bumbu, jebkurā brīdī, kas atrodas iekšā bumbā r attālumā no centra.

Aizstājot šo izteiksmi formulā (2) un injicējot, mēs iegūstam vēlamo iespējamo atšķirību

Atbildēt: 1) φ 1 - φ 2 \u003d 0,643 V; 2) φ 3 - φ 4 \u003d 0,395

Lai strādātu pie pārvietošanās, varat uzrakstīt divas līdzvērtīgas izteiksmes.

Zīme "-" otrajā formulā ir saistīts ar to, ka darbs spēku lauka virs maksas ir vienāds ar samazināt potenciālā enerģija .

Salīdzinājums divu formulu noved pie komunikācijas starp lauka potenciālu un intensitātes vektoru elektrostatisko lauka.

; ; .

Vector var pārstāvēt kā

, Aizvietojot izteiksmes komponentiem vektora, mēs saņemam:

Izteiksme iekavās nav nekas cits kā Es beidzot nokļūšu:

Lauka spriedze vienāds ar gradientu potenciālu, kas uzņemts ar mīnus zīmi.

5. Brīvo maksājumu izplatīšana diriģentībā . Uzlādētā diriģents pārmērīgs uzlādēts uz tās virsmas Sakarā ar Coulomb Repulsion. Tāda paša nosaukuma maksas tiek nožēloti un cenšas nokārtot var būt tālāk Draugs viens no otra.

Kā pieredzes rāda, nodevu sadalījums virs vadītāja virsmas nav vienmērīgi un būtiski atkarīgs no tās virsmas formas. Maksu blīvums ir neliels, kur izliekums ir nenozīmīgs vai pat negatīvs. Elektrostatikas gadījumā spriedze elektriskais lauks iekšā Diriģents ir nulle(), pretējā gadījumā diriģenta maksājumi tiktu pārvietoti ar patvaļīgi nelielu lauka darbību, un tas jau ir elektrība. Tas nozīmē, ka vadītāja potenciālam jābūt pastāvīgam. (). Tāpēc maksājumu bilances gadījumā vadītāja virsmai jābūt aprīkotai ar ekipablu. Uz virsmas Pētnieks spriedze Laukiem jābūt vērsta perpendikulāri (Pretējā gadījumā pašreizējās plūsmas gar virsmu).

	Elektriskās lādiņi atrodas uz vadītāja virsmas ar zināmu blīvumu, izveidojiet elektrisko lauku ārpus vadītāja. Iedomājieties nelielu cilindrisku virsmu, ko veido normals uz vada virsmas un pietiekami maziem bāzēm, no kuriem viens atrodas iekšpusē, bet otrs ārpus vadītāja (19.1. Att.). Plūsma vektors elektriskā pārvietošana Caur virsmas iekšējo pusi ir nulle, jo diriģenta iekšpusē un tāpēc .
Fig. 19.1

Ārpus vadītāja tuvu tam, spriedzi ir vērsti normāli uz virsmas un tāpēc .

Elektriskais lauka stiprums pie vadītāja virsmas ir proporcionāla virsmas blīvums Maksa .

Netālu no izliektajām ķermeņa daļām, lauks var būt tik liels, ka apkārtnes jonizācija atmosfēras gaiss Un vainaga izplūdi.

Elektrostatiskā aizsardzība.

Kad elektriskā laukā tiek ieviests neizpildīts diriģents, maksa ir atdalītaBezmaksas maksa ir pārmērīga negatīvu maksu vienā pusē, un no otras puses - pozitīvu nodevu pārsniegums (19.2. Att.).

Fig. 19.2.

6. Elektriskās strāvas īpašības un tās pastāvēšanas nosacījumi.

Elektriskās strāvas kvantitatīvā raksturojums ir tOK POWER – maksa, kas tiek veikta caur izskatāmo virsmu par laiku. Ja maksa tiek nodota caur virsmu, pašreizējais stiprums ir vienāds ar:

Pašreizējā vienība ir ampēra (a). Uz virziens Toke Tiek veikts virziens, kurā tiek pārvietoti pozitīvi maksājumi vai virzība pretī negatīvo maksu kustības virzienam. BEZMAKSAS maksājumi, kas pārvietojas vidē, tiek saukti tOK MEDIA.

No augšas no tā izriet, ka elektrisko lauku raksturo divi fiziskie daudzumi: spriedze ( jaudas raksturojums) un potenciāls ( enerģijas īpašības). Uzziniet, kā tie ir savstarpēji savienoti. Ļaut būt pozitīva maksa Q pārvieto elektriskā lauka jauda ar ekvivalentu virsmu, kurai ir potenciāls, uz cieši atrodas ekvivalenta virsma ar potenciālu (13.16. Att.).

Lauku spēks E par visu DX ceļu var uzskatīt par konstantu. Tad darbs pārvietojas otrā pusē. No šiem vienādojumiem mēs saņemam

Mīnusa zīme ir saistīts ar to, ka lauka stiprums ir vērsts uz potenciāla samazināšanos, bet potenciālā gradients ir vērsts uz potenciāla palielināšanu.

Equipotenciālā virsma, Virsma, visos punktos, no kuriem elektriskā lauka potenciālam ir tāda pati vērtība j \u003d const. Plaknē šie virsmas ir ekvivalentu lauka līnijas. Izmanto grafiskais attēls Potenciālā izplatīšana.
Equipotenciālās virsmas ir aizvērtas un neietekmē. No ekvipotenciālās virsmu tēls tiek veikta tādā veidā, ka iespējamās atšķirības starp blakus esošajām ekvipotenciālajām virsmām bija vienādas. Šajā gadījumā šajās jomās, kurās ir iezemētas ekvivalentu virsmu līnijas, lielāks lauka stiprums.
Starp diviem punktiem uz ekvivalenciālās virsmas, potenciālā atšķirība ir nulle. Tas nozīmē, ka jaudas vektors jebkurā brīdī trajektorijas maksas ekipotenciālā virsmā ir perpendikulāri ātruma vektoram. Līdz ar to elektrostatiskās lauka intensitātes līnijas ir perpendikulāri ekvipotenciālajai virsmai. Citiem vārdiem sakot: Equipotenciālā virsma ir ortogonāli uz lauka elektropārvades līnijām, un elektriskā lauka stipruma vektors e vienmēr ir perpendikulāri līdzvērtīgām virsmām un vienmēr ir vērsta uz potenciāla samazināšanos. Kopš tā laika elektriskā lauka jaudas darbs ar jebkuru maksas kustību uz ekvipulārās virsmas ir nulle, kopš tā laika ir nulle? J \u003d 0.
Punkta elektriskās uzlādes lauka ekflotenciālās virsmas ir sfēras, kuras centrā ir jāmaksā. Viendabīgas elektriskās lauka ekvivalenti ir plaknes perpendikulāri spriedzes līnijām. Vadītāja virsma elektrostatiskā jomā ir ekvivalenta virsma.

Elektrisko dipolu sauc divu identisku lielāko atšķirību sistēma maksa par vietas, attālums starp kuru ir ievērojami mazāks par attālumiem uz tiem punktiem, kuros nosaka dipola lauks. Tieša, šķērsojot abus maksājumus, sauc par dipola asi. Vector savienojošie maksājumi un kas vērsti no negatīva maksa Uz pozitīvo, ko sauc par dipola plecu. Dipolu raksturo elektrisks vai dipola moments.

Dielektriķi(Insulatori) tiek saukti par vielām, kas nav spējīgas veikt elektrisko strāvu. Dielektrriksiem nav bezmaksas maksas. Maksājumus, kas iekļauti dielektriskajās molekulās tiek saukti savienoti. Saskaņā ar lauka darbību viņi var nedaudz novirzīt no līdzsvara pozīcijām, bet nevar atstāt molekulu.

54. Diriģenti zvanu materiāliTā sauktās brīvās maksas, kas var pārvietoties pagarinājuma apjomā saskaņā ar patvaļīgi nelielu ārējo elektrisko lauku darbību.

Ja jūs iekasēt izolēto diriģentu, maksa tiks sadalīta tikai uz virsmas diriģenta šādu iemeslu dēļ:

tā kā viena un tā paša nosaukuma maksa tiek atbaidīta, pārmērīgi elektriskie maksājumi cenšas pēc iespējas apmest no vienas puses; Tas atbilst uzlādes sadalei uz virsmas;

to pašu var pierādīt, izmantojot Gauss Theorem: vadītāja iekšpusē nevar būt (pretējā gadījumā maksa joprojām pārvietojās, un nebūtu līdzsvara), tāpēc lauka plūsma caur jebkuru aizvērtu virsmu, kas uzcelta diriģenta iekšpusē ir nulle; No Gauss Theorem, tad tas izriet, ka diriģenta iekšpusē nav nekompensētu elektrisko lādiņu.

Uzlādēm ir jāuzņem vadītāja virsmu tā, lai šī virsma būtu ekvivalenti. Pretējā gadījumā elektriskais lauks pastāvētu gar virsmu, kas novestu pie maksu aprites, tas ir, nebūtu līdzsvars.

Elektriskais lauksIzted ar apsūdzībām uz izolētā diriģenta vienmēr nosūtīts perpendikulāri vada virsmai. Šis lauks neizraisa maksu apriti, par maksām nevar atstāt diriģentu (ir potenciāls barjera uz metāla virsmas, "bloķēšanas" elektronu iekšpusē metāla, tā saukto "darbu elektronu izplūdes metāla" ).

Diriģenta elektriskā jauda sauc par diriģenta elektriskās maksas attiecībām uz viņa

potenciāls:

55. Kondensators - Tā ir sistēma, kas sastāv no diviem vai vairākiem vadītājiem.

Dzīvoklis kondensators - divas paralēlas metāla plāksnes (plāksnes), no kurām atrodas dielektriskais.